Statistique de Maxwell-Boltzmann

La statistique de Maxwell-Boltzmann est une loi de probabilité ou distribution utilisée en physique statistique pour déterminer la répartition des particules entre différents niveaux d'énergie.

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Physique statistique - Statistiques

La statistique de Maxwell-Boltzmann est une loi de probabilité ou distribution utilisée en physique statistique pour déterminer la répartition des particules entre différents niveaux d'énergie. Elle est surtout à la base de la théorie cinétique des gaz.

Énoncé

Formulation discrète

On se donne un dispositif de $N$ particules n'interagissant pas entre elles et pouvant prendre les différents états d'énergie discrets $E i$ . Le nombre $N i$ de particules dans un état d'énergie donné $E i$ est :

$N_i = \frac{N}{Z(T)}∼ g_i eˆ{-\beta E_i} = \frac{N}{\sum_{j} g_j eˆ{-E_j/k_{B}T}}∼ g_i eˆ{\frac{-E_i}{k_{B}T}}\,$

où

$g i$ est la dégénérescence de l'état d'énergie E_i, c'est-à-dire le nombre d'états possédant l'énergie $E i$ ;
$k B$ est la constante de Boltzmann ;
$T$ est la température du dispositif (ce dernier doit par conséquent être à l'équilibre) ;
$\beta = \frac{1}{k_B T}$
$Z (T)$ est la fonction de partition du dispositif.

Formulation continue

On considère un dispositif de $N$ particules sans interaction entre elles et pouvant prendre continûment tout état d'énergie entre zéro et l'infini. Le nombre d $N E$ de particules possédant une énergie entre $E$ et $E + d E$ est :

$\mathrm{d}N_E = \frac{N}{Z(T)}∼ g(E)eˆ{-\beta E}\, \mathrm{d}E = \frac{N}{\int g(\varepsilon)\exp\left(-\varepsilon/k_{B}T\right) \mathrm{d}\varepsilon}∼ g(E)eˆ{\frac{-E}{k_{B}T}} \, \mathrm{d}E$ ,

où

$g (E)$ est la dégénérescence du dispositif (densité de probabilité des états ayant une énergie comprise entre $E$ et $E + d E$ ) ;
$\beta = \frac{1}{k_B T}$
$Z (T)$ est la fonction de partition du dispositif.

Limitations

La statistique de Maxwell-Boltzmann a été bâtie en supposant l'absence d'interaction entre les particules concernées : elle n'est par conséquent valable en toute rigueur que pour un gaz parfait classique. Elle est cependant utilisable aussi comme approximation du comportement d'un gaz réel lorsqu'il est envisageable de négliger les interactions entre ses particules, mais ne peut s'appliquer, par exemple, à aucun liquide.

De plus, cette statistique est construite dans le cadre de la mécanique classique; elle ne s'applique par conséquent que quand les effets quantiques sont négligeables, par exemple à des températures suffisamment hautes. À basse température, elle doit être remplacée par la statistique de Bose-Einstein pour les bosons et la statistique de Fermi-Dirac pour les fermions.

Pour comparer ces trois statistiques, il est utile de reformuler la statistique de Maxwell-Boltzmann en posant :

$\exp ( - \mu / k_{B}T ) = { \sum_{j} g_j \exp ( - E_j / k_{B}T ) } \,$

d'où :

$n_i = \frac{N_i} {N} = \frac{ g_i \exp ( - E_i / k_{B}T ) } { \exp ( - \mu / k_{B}T ) } = \frac{g_i} { \exp ( \frac{ E_i - \mu } {k_{B}T} ) } \,$

Applications

Biophysique

En neurosciences, on décrit fréquemment les mécanismes d'ouverture et de fermeture des Canaux ioniques par une fonction de Boltzmann simplifiée lorsque ceux-ci sont dépendants du potentiel de membrane. La formule utilisée est alors :

$\frac{G(V)}{G_{max}}=\frac{1}{1+eˆ{\frac{V-V_{1/2}}{k_{B}}}}$ ,

où

V est le potentiel de membrane,
G (V) est la conductance ionique associée aux canaux, dépendante du potentiel de membrane,
G_max est la conductance maximale,
V_1/2 est le potentiel de membrane pour lequel la moitié des canaux sont ouverts,
k est la dépendance de l'ouverture des canaux comparé au changement de potentiel, décrit dans la littérature comme étant la «constante de pente».

La fonction de Boltzmann est ici utilisée pour décrire les résultats expérimentaux issus de la mesure patch-clamp des courants de membrane, et ainsi determiner les propriétés des différentes catégories de courants membranaires. Les paramètres V_1/2 et k sont determinants pour la modélisation informatique des propriétés électriques d'une cellule nerveuse.

Voir aussi

Physique statistique

Théorie cinétique des gaz

Biophysique des canaux ioniques

Électrophysiologie

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